Увлекательно о космосе. Межпланетные путешествия - читать онлайн книгу. Автор: Яков Перельман cтр.№ 44

Значит,

то есть окончательная скорость ракеты в среде тяжести меньше, чем в среде без тяжести, на такую же долю, какую ускорение (g) тяжести составляет от собственного ускорения (р) ракеты.

Далее, зная из предыдущего, что в среде без тяжести

получаем, что окончательная скорость ракеты в условиях тяжести

или

Формула (2) позволяет вычислить окончательную скорость, приобретаемую ракетой в поле тяготения, если известно отношение масс заряженной и незаряженной ракеты и ее собственное ускорение р. Это последнее, мы знаем, не должно превышать четырехкратного ускорения земной тяжести, чтобы быть безвредным для человеческого организма. При р = 4g имеем

Формулы эти не принимают, конечно, в расчет сопротивление воздуха.

Полезное действие свободной ракеты и ракетного экипажа

Подсчитаем, какую долю энергии потребляемого горючего ракета переводит в полезную механическую работу.

Обозначим, как прежде, массу свободной ракеты до взрывания через М_t, после взрывания – через М_k; масса израсходованного горючего выразится тогда через M_t—М_k, скорость вытекания газа – с. Живая сила вытекающих газов, то есть кинетическая энергия, равна

Отношение второй величины к первой и есть коэффициент к полезного действия свободной ракеты:

или

Из формулы (2) имеем, что

Значит, в среде без тяжести полезное действие ракеты:

Оно достигает наибольшей величины при и равно тогда 65 %.

Если невелико, можно формулу (4) упростить, исходя из того, что

Тогда

В среде тяжести выражение для к сложнее; для случая вертикального подъема его нетрудно вывести, подставив в формулу (3) соответствующее значение из формулы (2).

Иначе выразится коэффициент к полезного действия ракетного экипажа (вообще несвободной ракеты), где существенную роль играют такие помехи движению, как трение и сопротивление воздуха. Рассмотрим случай равномерного движения авторакеты, то есть случай, когда работа ракеты равна работе сопротивлений. Так как импульс силы равен количеству движения, то, обозначая через / силу, выбрасывающую продукты взрыва (она равна силе, увлекающей автомобиль), а через t — продолжительность движения, имеем

ft = (M_t—M_k) c,

где М_t — масса автомобиля до взрывания; М_к — его масса после взрывания; с — скорость вытекания газа. Для удобства обозначим М_t – М_к, то есть запас горючего, через Q, тогда

Полезная же работа автомобиля равна:

так как путь s = υt, где υ – скорость автомобиля.

Энергия, затраченная при этом, составляется из двух частей: 1) из той, которая была израсходована на приведение горючего в равномерное движение со скоростью υ; эта часть равна ; 2) из той, которая расходуется на сообщение частицам отбрасываемых газов скорости с; часть эта равна . Вся затраченная энергия равна